離心泵的運行特性
    一喻粹、離心泵的基本方程
    1捌锭、液體在葉輪內(nèi)的流動狀態(tài)及速度三角形  離心泵工作時官还，液體一方面隨著葉輪一起旋轉(zhuǎn)；另一方面又沿著葉片由內(nèi)向外流動培晓，因此氧胳，液體在葉輪內(nèi)的運動時復雜運動。為了便于從理論上進行分析杆坪，作以下兩點假設淋袖。
    （1）葉輪中的葉片數(shù)目為無限多，每個葉片的厚度為無限薄锯梁，這樣就可以認為液體在葉輪中完全沿著葉片的曲線軌跡運動即碗。
    （2）通過葉輪的液體是理想液體，因此在葉輪內(nèi)流動時無任何能量損失涝桅。
    根據(jù)理論力學拜姿，研究液體在葉輪中運動時，可取動坐標系和葉輪為一體冯遂，則葉輪的旋轉(zhuǎn)運動便是牽連運動蕊肥；當觀察者與葉輪一起旋轉(zhuǎn)時所看到的液體運動就是相對運動。這樣蛤肌，液體在葉輪中的復雜運動壁却，便可以由液體的旋轉(zhuǎn)運動和相對運動的合成。
    液體隨著葉輪的旋轉(zhuǎn)運動稱為圓周運動裸准，其速度稱為圓周速度展东，用符號u表示赔硫，方向與葉輪的切線方向一致，如圖1（a）所示盐肃。液體的相對運動的速度稱為相對速度估浴，用符號w表示。在無限多葉片的假設下锚倦，各點相對速度的方向與葉片的切線方向一致酒管，如圖1（b）所示。離心泵葉輪中任意一點i的液流絕對速度Ci等于圓周速度Ui和相對速度Wi的矢量和任咨，即：Ci=Ui+Wi
式中 Ci—i點液流的絕對速度拌艳，m/s；
     Ui—i點處液流隨葉輪旋轉(zhuǎn)的速度簇友，即圓周速度橙樟，m/s；
     Wi—i點液流相對于旋轉(zhuǎn)葉輪的速度肠豺，m/s沸稻。
    絕對速度飛向為圓周速度和相對速度方向的合成速度的方向，如圖1（c）所示俐粪。

圖1 液體在葉輪內(nèi)的運動

    對于葉輪內(nèi)任一液體質(zhì)點败芙，都可以由這三個速度矢量組成一個封閉的三角形，稱為速度三角形惫谤。速度三角形直接反映了液體在葉輪流道中的運動規(guī)律壁顶，是研究葉片式機器能量傳遞的工具。尤其是葉輪葉片進口和出口的速度三角形溜歪，將是研究的重點若专。它的形狀和大小，直接與離心泵與液體間能量傳遞的大小有關蝴猪，即與泵的能量頭及功率有直接關系调衰。如圖2所示為液體質(zhì)點在葉輪進、出口處及任意半徑處的速度三角形自阱。圖2中嚎莉，下標1為進口處參數(shù)，2為出口處參數(shù)沛豌；α表示液體質(zhì)點絕對速度與圓周速度間的夾角趋箩，稱為絕對速度方向角；β表示液體質(zhì)點相對速度與圓周速度反方向間的夾角加派，稱相對液流角叫确；Cu表示絕對速度在圓周方向的分速度；Cr表示絕對速度在圓周速度垂直方向的分速度。

圖2 液體質(zhì)點在葉輪進玲装、出口處及任意半徑處的速度三角形

    2谍潮、歐拉方程  液體進入葉輪受到葉片推動而增加能量，建立葉輪對液體做功與液體運動狀態(tài)之間關系的能量方程墅糯，即離心泵的基本方程式——歐拉方程式慷啊。它可以由運動量矩定理導出。
                                                                                                                                  
式中  Hth—離心泵的理論揚程况逼，m臭赃；
      C2u—葉輪出口處液流絕對速度在圓周方向的分速度，m/s;
      C1u—葉輪進口處液流絕對速度在圓周方向的分速度忙甩，m/s；
      μ2—葉輪出口處的圓周速度旷酗，m/s揉罗；
      μ1—葉輪進口處的圓周速度，m/s星嗜。
    當液流無預旋進入葉輪時掷情，C1u=0。歐拉方程式也可簡寫成：
    從歐拉方程可以看出瘩将，離心泵的理論揚程HT取決于泵的葉輪的幾何尺寸吟税、工作轉(zhuǎn)速，而與輸送介質(zhì)的特性與密度無關姿现。這便是離心泵可以以常溫清水進行性能試驗肠仪，并考核其揚程的理論依據(jù)。
    利用余弦定理也可將歐拉方程表示為以下形式备典；
式中  —葉輪中離心力對單位重量流體所做的功异旧；
      —單位質(zhì)量流體經(jīng)葉輪時相對速度降低而獲得的功；
      —單位質(zhì)量流體經(jīng)葉輪前后動能的增量提佣。
    3吮蛹、有限葉片數(shù)和無限葉片數(shù)理論揚程的差別  離心泵葉輪的葉片數(shù)一般為5~8片，理論研究時引入了無限葉片數(shù)的假定拌屏。
    在無限葉片數(shù)的情況下潮针，流體受到葉片的約束，流體相對運動的流線和葉片形狀完全一致倚喂。在有限葉片數(shù)的情況下每篷，液流的慣性存在軸向漩渦運動，如圖3（a）所示笛吱。圖3中拘挖，下標∞為葉輪葉片為無限多時的參數(shù)。葉輪葉片間流道越寬，軸向漩渦運動越嚴重挑画。由于軸向旋渦運動的影響轩从，液體相對運動的流線和葉片形狀并不一致，如圖3（b）所示猎肄，C2＜C2∞融沟，β2＜β2∞，所以Hth＜Hth∞欠住。

圖3 有限葉片對揚程的影響

    有限葉片數(shù)和無限葉片數(shù)葉輪產(chǎn)生的理論揚程的差別稱為葉輪中的流動滑移浮烫。滑移并不意味著能量損失揉民，而只說明同一工況下實際葉輪由于葉片數(shù)有限杆荐，而不能無限葉片一樣控制液體的流動，也就是液流的慣性影響了速度的變化鼎嫉。